Ero sivun ”Impedanssi” versioiden välillä
>Oh2mqk p (impedanssin häviöttömyydestä) |
>Oh2mqk (kaapelin impedanssia syvällisemmin..) |
||
Rivi 1: | Rivi 1: | ||
[[Category:Teoria]][[Category:Tekniikka]] {{stub}} | [[Category:Teoria]][[Category:Tekniikka]] {{stub}} | ||
[[Impedanssi]] on yleisempi termi [[Virtapiiri|virtapiirin]] [[Vaihtovirta|vaihtovirtaan]] suhteutuvalle [[Resistanssi|vastukselle]]. | <!-- [[Impedanssi]] on yleisempi termi [[Virtapiiri|virtapiirin]] | ||
[[Vaihtovirta|vaihtovirtaan]] suhteutuvalle [[Resistanssi|vastukselle]]. --> | |||
[[Impedanssi]] | [[Impedanssi]] on erityisesti siirtolinjoille määritetty ominaisuus, joka kertoo | ||
sähkökentän ja magneettikentän voimakkuuksien suhteen niiden edetessä siirtolinjalla: | |||
:Magneettikentän mitta on: <math>Ampeeri/metri</math> | |||
:Sähkökentän mitta on: <math>Voltti/metri</math> | |||
Lasketaan näiden suhde: | |||
:<math>\frac{ \frac{V}{m} }{ \frac{A}{m} } = \frac{V}{m}\cdot\frac{m}{A} = \frac{V}{A} = \Omega</math> | |||
[[Impedanssi|Impedanssin]] mittayksikkö on näin [[Ohmi]]. | |||
[[Impedanssi]] ei ole '''häviöllinen''', eli 50 [[Ohmi|Ohmin]] kaapeliin syötetty RF-teho ei hupene huomattavalla vauhdilla kaapelin sisuksiin, vaan kulkee sen läpi. | |||
Koskapa virrat ja jännitteet riippivat kaapelin induktiivisesta ja kapasitiivisesta reaktanssista, kaapelin ominaisimpedanssin kaava voidaan kirjoittaa myös muotoon: | |||
:<math>Z_0 = \sqrt{ \frac{R + j 2 \pi f L }{G + j 2 \pi f C} }</math> | |||
missä: | |||
* R = johtimen sarjavastus pituusyksikköä kohden | |||
* G = "shunt conductance" <math>\Omega^{-1}</math> per pituusyksikkö | |||
* <i>j</i> symboli joka kertoo termin olevan vaihekulmaltaan +90 astetta (imaginaariluku) | |||
* L = Kaapelin induktanssi pituusyksikköä kohden | |||
* C = Kaapelin kapasitanssi pituusyksikköä kohden | |||
Kaapelieristeissä tavallisesti käytetyille materiaaleille G on niin pieni, että se voidaan jättää huomiotta verrattuna | |||
"<math>6.283 f C</math>"-termiin. | |||
Matalilla taajuuksilla "<math>6.283 f L</math>"-termi on niin pieni verrattuna <I>R</I>:ään, että se voidaan jättää | |||
huomiotta. Niinpä matalilla taajuuksilla seuraavaa kaavaa voidaan käyttää: | |||
:<math>Z_0 = \sqrt{\frac{ R}{j 2 \pi f L}}</math> | |||
Jos kapasitanssi ei muutu taajuuden funktiona, silloin <math>Z_0</math> muuttuu kääntäen verrannollisesti taajuuden neliöjuuren | |||
suhteessa ja sillä on vaihekulma joka on -45° lähellä tasavirtaa ja lähestyy nollaa taajuuden noustessa. | |||
Polyvinyylikloridi ja kumi vähentävät hieman kapasitanssiaan taajuuden noustessa, kun polyeteeni, polypropyleeni ja | |||
Teflon® eivät muutu merkittävästi. | |||
Kun <i>f</i> kasvaa kylliksi, kaksi <i>f</i>:n sisältävää termiä kasvaa niin suuriksi että <I>R</I> ja <i>G</i> voidaan | |||
jättää huomiotta ja syntyvä kaava on: | |||
:<math>Z_0 = \sqrt{\frac{j 2 \pi f L}{j 2 \pi f C}}</math> | |||
joka voidaan sieventää muotoon: | |||
:<math>Z_0 = \sqrt{\frac{L}{C}}</math> | |||
Impedanssin serkkuja ovat: | Impedanssin serkkuja ovat: | ||
Rivi 19: | Rivi 47: | ||
* [[Koaksiaali]] | * [[Koaksiaali]] | ||
* [[Kaapelihäviöt]] | * [[Kaapelihäviöt]] | ||
* [[mikroliuskajohdin]] [[mikroliuska]] |
Versio 30. marraskuuta 2004 kello 15.01
Impedanssi on erityisesti siirtolinjoille määritetty ominaisuus, joka kertoo
sähkökentän ja magneettikentän voimakkuuksien suhteen niiden edetessä siirtolinjalla:
- Magneettikentän mitta on:
- Sähkökentän mitta on:
Lasketaan näiden suhde:
Impedanssin mittayksikkö on näin Ohmi.
Impedanssi ei ole häviöllinen, eli 50 Ohmin kaapeliin syötetty RF-teho ei hupene huomattavalla vauhdilla kaapelin sisuksiin, vaan kulkee sen läpi.
Koskapa virrat ja jännitteet riippivat kaapelin induktiivisesta ja kapasitiivisesta reaktanssista, kaapelin ominaisimpedanssin kaava voidaan kirjoittaa myös muotoon:
missä:
- R = johtimen sarjavastus pituusyksikköä kohden
- G = "shunt conductance" per pituusyksikkö
- j symboli joka kertoo termin olevan vaihekulmaltaan +90 astetta (imaginaariluku)
- L = Kaapelin induktanssi pituusyksikköä kohden
- C = Kaapelin kapasitanssi pituusyksikköä kohden
Kaapelieristeissä tavallisesti käytetyille materiaaleille G on niin pieni, että se voidaan jättää huomiotta verrattuna ""-termiin. Matalilla taajuuksilla ""-termi on niin pieni verrattuna R:ään, että se voidaan jättää huomiotta. Niinpä matalilla taajuuksilla seuraavaa kaavaa voidaan käyttää:
Jos kapasitanssi ei muutu taajuuden funktiona, silloin muuttuu kääntäen verrannollisesti taajuuden neliöjuuren suhteessa ja sillä on vaihekulma joka on -45° lähellä tasavirtaa ja lähestyy nollaa taajuuden noustessa. Polyvinyylikloridi ja kumi vähentävät hieman kapasitanssiaan taajuuden noustessa, kun polyeteeni, polypropyleeni ja Teflon® eivät muutu merkittävästi.
Kun f kasvaa kylliksi, kaksi f:n sisältävää termiä kasvaa niin suuriksi että R ja G voidaan jättää huomiotta ja syntyvä kaava on:
joka voidaan sieventää muotoon:
Impedanssin serkkuja ovat:
Muita katsottavia: